Die Funktionsweise der Strahlenturbine
 
           Im Gegensatz zu den herkömmlichen Turbinentypen ist die Strahlenturbine als energetisch offe-
           nes System konzipiert, das aus zwei völlig unabhängigen Laufrädern besteht, die ihre eigenen
           Wellen auf der gleichen Senkrechten haben.
           Das innere Laufrad ist mit exzentrisch angeordneten und nach außen gerichteten Düsen ausge-
.          stattet, deren Achsen rechtwinklig zu den gegenüberliegenden Druckflächen ausgerichtet sind.
           Gemäß Newtons drittem Gesetz von Wirkung und Gegenwirkung wird das Düsenlaufrad 1 durch
           die Aktion des Triebwassers auf die Druckflächen in Bewegung gesetzt, und die Wasserstrahlen
           werden durch die Düsenöffnungen in Gegenrichtung nach außen geschleudert.
           Die Austrittsgeschwindigkeit der Wasserstrahlen ist: v = α ( 2 g h ) ^0.5.  Die Drehzahl des inne-
           ren Laufrads bleibt unter dem theoretischen Wert n = v / (2 π b), weil es auch die austretenden
           Wasserstrahlen in Drehung versetzt. Seine hydraulische Leistung hat, so wie eine übliche Über-
           druckturbine, den Wert: P1 = η1 × g × Q × h (η1 = hydr. Wirkungsgrad des inneren Systems).
           Zusätzlich wird die aktive Kraft der Wasserstrahlen, die aus dem inneren System hinausfliegen,
           bei der Strahlenturbine ebenfalls genutzt, um das äußere Schaufellaufrad 3 anzutreiben.
           Also ist hier der Energieerhaltungssatz sowohl auf die Arbeit der reaktiven Kraft, als auch auf die
           der aktiven Kraft der Wasserstrahlen anzuwenden.
           Wie schon beschrieben, versetzt das innere Laufrad 1 die austretenden Wasserstrahlen auch in
           Drehung, wodurch sich deren resultierende Geschwindigkeit vr beträchtlich erhöht. Somit beträgt
           die hydraulische Leistung des äußere Schaufellaufrades: P2 = η2 × g × Q × vr² / 2g,  wobei η2
           den hydraulischen Wirkungsgrad des äußeren Systems darstellt.
           Die Schaufeln weisen im senkrechten Schnitt eine sehr starke Krümmung  auf (s. Bild unten).
           Die Wasserstrahlen treffen fast tangential auf den oberen Bereich der Schaufeln und werden an-
           schließend beinahe um 180° umgelenkt. Durch diesen Vorgang, ähnlich wie bei einer Pelton -
           Turbine, überträgt das Wasser praktisch seine gesamte Energie auf das Schaufellaufrad und
           fließt dann nach unten ab.
 
           The Functioning of the Waterjet Turbine
 
           In contrast to the conventional turbine types the waterjet turbine is conceived as an energetic
           open system, which consists of two completely independent runners that have their own axles
           on the same vertical line.
           The inner runner is equipped with eccentrically disposed and outwardly directed nozzles, who-
           se axes are adjusted perpendicularly to the opposing push-surfaces.
           In concordance with Newton’s third law of action and reaction the nozzle runner 1 is set in mo-
           tion by the pressure of the drive-water on the push-surfaces, and the water jets are thrown out
           through the nozzle openings in the opposed direction.
           The exitting speed of the water jets is: v = α ( 2 g h ) ^0.5. The rotation speed of the inner runner
           remains beneath the theoretic value n = v / (2 π b), because the runner sets the out-flowing
           water jets in a rotary motion too. Its hydraulic power has - like an usual reaction turbine - the
           effective value of: P1 = η1 × g × Q × h   (η1 = hydraulic efficiency of the inner system).
           Additionally the active force of the water jets, which are flying out of the inner system, is used
           as well by the waterjet turbine to propel the independent outer blade runner 3.
           Thus the law of energy conservation has to be applied here not only on the work of the reactive
           force, but also on that of the active force of the water jets.
           As already described, the inner runner 1 sets the out-flowing water jets also in a rotary motion,
           and this way their resultant velocity vr is increased considerably.
           Therewith the outer blade runner produces a hydraulic power of:  P2 = η2 × g × Q × vr² / 2g,
            where η2 represents the hydraulic efficiency of the outer system.
           The runner blades show a very strong curvature in the vertical section (see the picture below).
           The water jets hit the upper part of the blades almost tangentially and are subsequently turned
           round nearly 180°. Through this process, similarly to that of a  Pelton-Turbine, the water trans-
           fers practically its whole energy to the blade runner and thereupon it flows off.